W3 I zas term (15-10-15)

[ Pobierz całość w formacie PDF ]
//-->I ZASADA TERMODYNAMIKIProces adiabatyczny q = 0dU = qel+ weldU = weldVwel�½ pdV�½ nRTVUkład nie wymienia ciepła z otoczeniemPraca objętościowa w odwracalnymprocesiedU = n cVdTdVcVdT�½ RTVdU�½ nRTdVVdTdVcV�½ RTVT1V1cVT2V2ln�½ lnRT1V1T2V2rozdzielamy zmiennecałkujemydelogarytmujemyT2ln T1cvRV1�½lnV2T2T1cVR�½V1V2I ZASADA TERMODYNAMIKIProces adiabatyczny q = 0T2T1pVnRcVRV1�½V2T�½p2V2pV1 1cVRV1�½V2RcVV1p2V2�½Vp1V12R cpcV�½�½ γ 1cVcVgdziecpγ�½cVp2V2V1�½Vp1V12γ 1p2V2V2γ 1�½p1V1V1γ 1p2V2γ�½p1V1γpV= constPrzemiana adiabatyczna q = 0pV�½constγγγ�½cpcVpγ nRT γp �½γ T nR�½ const p  pTpγ1γ�½constTppVγ�½const=1pV = const1γγ�½constProces izotermicznyAdiabatyczne rozprężanie gazudoskonałego q=0W sposób odwracalny:nRTp�½VI ZASADA TERMODYNAMIKIdU = -pdVdU = n cVdTgdy qel= 0dVncVdT�½ nRTVcVT2Vln�½ ln2R T1V1T2 T1cVRV�½1V2V1T2�½T1  V2γ 1Cpγ�½CVTemperatura koocowa gazu po rozprężaniuadiabatycznym odwracalnymPraca wykonana przez gaz podczasodwracalnego rozprężania adiabatycznegow =U = n cv(T2- T1)Adiabatyczne rozprężanie gazudoskonałego q=0W sposób nieodwracalnyprzeciwko stałemu zewnętrznemu ciśnieniu:p = pz= const.ncVdT�½ pzdVncVdT�½ pzdVT1V1T2V2I ZASADA TERMODYNAMIKIdU = -pdVdU = n cVdTgdy qel= 0ncV(T2T1)�½ pz(V2V1)nRT2nRT1ncV(T2T1)�½ pzpp12cVT2RT2�½cVT1RT1pz= p2pzp1Praca wykonana przez gaz podczasnieodwracalnego rozprężania adiabatycznegopzcVRp1T2�½T1cVRTemperatura koocowa gazu po adiabatycznymrozprężaniu przeciwko stałemu ciśnieniu zależyod rodzaju gazu (cv).w =U = n cv(T2- T1) [ Pobierz całość w formacie PDF ]

zanotowane.pl

doc.pisz.pl

pdf.pisz.pl

diabelki.xlx.pl